ЦИКЛОИДАЛЬНЫЕ КРИВЫЕ
Одним из древнейших способов образования кривых
является кинематический способ, при котором кривая получается как траектория
движения точки. Кривая, которая получается как траектория движения точки, закрепленной
на окружности, катящейся без скольжения по прямой, по окружности или другой
кривой, называется циклоидальной, что в переводе с греческого языка означает
кругообразная, напоминающая о круге.
Рассмотрим сначала случай, когда окружность
катится по прямой. Кривая, которую описывает точка, закрепленная на окружности,
катящейся без скольжения по прямой линии, называется циклоидой.
Пусть окружность радиуса R катится
по прямой а. С – точка, закрепленная на окружности, в начальный момент времени
находящаяся в положении А (рис. 1).
Отложим на прямой а отрезок АВ, равный длине окружности, т.е. АВ = 2 π R. Разделим этот отрезок на 8 равных частей точками
А1, А2, ..., А8 = В.
Ясно, что когда окружность, катясь по прямой а, сделает один оборот, т.е. повернется
на 360, то она займет положение
(8), а точка С переместится из
положения А в положение В.
Если окружность сделает половину полного оборота,
т.е. повернется на 180, то она займет положение
(4), а точка С переместится в самое
верхнее положение С4.
Если окружность повернется на угол 45, то окружность
переместится в положение (1), а точка С
переместится в положение С1.
На рисунке 1 показаны также другие точки
циклоиды, соответствующие оставшимся углам поворота окружности, кратным 45.
Соединяя плавной кривой построенные точки,
получим участок циклоиды, соответствующий одному полному обороту окружности.
При следующих оборотах будут получаться такие же участки, т.е. циклоида будет
состоять из периодически повторяющегося участка, называемого аркой циклоиды.
Обратим
внимание на положение касательной к циклоиде (рис. 2). Если велосипедист едет
по мокрой дороге, то оторвавшиеся от колеса капли будут лететь по касательной к
циклоиде и при отсутствии щитков могут забрызгать спину велосипедиста.
Первым, кто стал изучать циклоиду, был Галилео Галилей (1564 – 1642). Он же придумал и ее название.
Циклоида обладает целым рядом замечательных
свойств. Упомянем о некоторых из них.
Свойство
1. (Ледяная гора.) В 1696 году И.Бернулли поставил задачу
о нахождении кривой наискорейшего спуска, или, иначе говоря, задачу о том, какова
должна быть форма ледяной горки, чтобы, скатываясь по ней, совершить путь из
начальной точки А в конечную точку В за кратчайшее время (рис. 3, а).
Искомую кривую назвали "брахистохроной", т.е. кривой кратчайшего
времени.
Ясно, что кратчайшим путем из точки A в
точку B является отрезок AB.
Однако при таком прямолинейном движении скорость набирается медленно и
затраченное на спуск время оказывается большим (рис. 3, б).
Скорость набирается тем быстрее, чем круче спуск.
Однако при крутом спуске удлиняется путь по кривой и тем самым увеличивается
время его прохождения.
Среди математиков, решавших эту задачу, были:
Г.Лейбниц, И.Ньютон, Г.Лопиталь и Я.Бернулли. Они доказали, что искомой кривой
является перевернутая циклоида (рис. 3, а). Методы, развитые этими учеными при
решении задачи о брахистохроне, положили начало новому направлению математики -
вариационному исчислению.
Свойство
2. (Часы с маятником.) Часы с обычным маятником не могут
идти точно, поскольку период колебаний маятника зависит от его амплитуды: чем
больше амплитуда, тем больше период. Голландский ученый Христиан Гюйгенс (1629
– 1695) задался вопросом, по какой кривой должен двигаться шарик на нитке
маятника, чтобы период его колебаний не зависел от амплитуды. Заметим, что в
обычном маятнике кривой, по которой движется шарик, является окружность (рис. 4).
Искомой кривой оказалась перевернутая циклоида.
Если, например, в форме перевернутой циклоиды изготовить желоб и пустить по
нему шарик, то период движения шарика под действием силы тяжести не будет зависеть
от начального его положения и от амплитуды (рис. 5). За это свойство циклоиду
называют также "таутохрона" – кривая равных времен.
Гюйгенс изготовил две деревянные дощечки с краями
в форме циклоиды, ограничивающие движение нити слева и справа (рис. 6). При
этом сам шарик будет двигаться по перевернутой
циклоиде и, таким образом, период его колебаний не будет зависеть от
амплитуды.
Из этого свойства циклоиды, в частности следует, что независимо от того, с какого места ледяной горки в форме перевернутой циклоиды мы начнем спуск, на весь путь до конечной точки мы затратим одно и то же время.
Задачи
1.
Имеет ли циклоида: а) оси симметрии; б) центр симметрии?
2. Предположим, что круг без скольжения катится
по прямой. Как мы знаем, точки на его окружности будут описывать циклоиды.
Нарисуйте кривую, которую будет описывать: а) точка А, закрепленная внутри круга (укороченная циклоида); б) точка В, закрепленная вне круга (удлиненная
циклоида) (рис. 7).
3. Нарисуйте траекторию движения вершины
правильного n-угольника, катящегося по прямой аналогично
окружности при: а) n = 3; б) n = 4; б) n = 6.
4. Докажите, что касательная к циклоиде
перпендикулярна отрезку, соединяющему точку касания и точку соприкосновения
окружности с прямой, по которой она катится.